【導(dǎo)讀】單相橋式整流濾波電路是“直流電源”系統(tǒng)中常見的、經(jīng)典的電路，本文側(cè)重于分析其中電容濾波電路的運行過程，詳細(xì)回顧電容在其中是如何發(fā)揮作用的。
『模擬電子技術(shù)的基礎(chǔ)內(nèi)容』
單相橋式整流濾波電路是“直流電源”系統(tǒng)中常見的、經(jīng)典的電路，本文側(cè)重于分析其中電容濾波電路的運行過程，詳細(xì)回顧電容在其中是如何發(fā)揮作用的。
圖1 電容充放電電路
在開啟本文內(nèi)容之前，我們先來看一下經(jīng)典的電容試驗。
電容充放電試驗
圖1電路中直流電壓源V1=12V，電阻R2=1kΩ，開關(guān)S1，電容C1=1μF，電阻R1=1kΩ，
開關(guān)S1可以在左右兩個電路中來回切換。
?圖2 電容的充電動態(tài)圖，來源網(wǎng)絡(luò)。
毫無疑問，S1閉合左邊電路之時，電壓源V1向C1充電，直至C1兩端電壓達(dá)到一定值后停止充電，此時：
電容兩端電壓+電阻R2兩端電壓=電源V1電壓12V。
在仿真電路中，我們可以驗證如下：
圖3 電容充電過程中兩端電壓變化曲線
從圖3中紅色的曲線即為電容兩端的電壓變化情況，橫坐標(biāo)軸為時間軸，縱坐標(biāo)軸為電壓值。
電容充電曲線以指數(shù)規(guī)律形式上升，大概3ms后達(dá)到最大值，約為3.87V。
?圖3 電容的放電過程，來源網(wǎng)絡(luò)
如果此時開關(guān)撥向右邊電路，那么電容會將自己“體內(nèi)”滿滿的電荷流向電阻R1。這個流動過程，叫做放電，見圖3。
進(jìn)行定量分析。
『分析的過程中，使用了基爾霍夫定律和齊次微分方程的解法，這些在《電路》和《高等數(shù)學(xué)》都有介紹』
圖4 RC零輸入響應(yīng)
推導(dǎo)過程可以不用太在意，關(guān)鍵看下我們的結(jié)論的，見圖4。
電阻兩端的電壓UR(t)和iR(t)隨著時間都是按照指數(shù)規(guī)律變化。同時，根據(jù)指數(shù)函數(shù)的性質(zhì)，當(dāng)時間為0時，函數(shù)取最大值V1和V1/R；
當(dāng)時間趨向無窮大時，得到電壓和電流值為0。
令τ=RC
指數(shù)函數(shù)變化的快慢，與τ有關(guān)，τ值越大，函數(shù)變化越平緩，放電速度越慢；
τ值越小，函數(shù)變化越陡峭，放電速度越快。
圖5 不同τ的指數(shù)曲線
我們可以通過圖5看出，指數(shù)函數(shù)與τ取值的關(guān)系。
當(dāng)τ=1ms時，為圖5中的綠色曲線；
當(dāng)τ=2ms時，為圖5中的紅色曲線；
當(dāng)τ=10ms時候，為圖5中的黑色曲線；
我們通常認(rèn)為當(dāng)時間為3~5個τ的時候，電壓與電流值已經(jīng)基本為0了，此時認(rèn)為放電結(jié)束。
加上示波器，我們可以看下實際的波形。
圖6 電容放電曲線
波形的確是按照指數(shù)規(guī)律下降，我們看到從419ms電壓開始下降，423ms差不多電壓趨于平緩。
『小結(jié)』
電容兩端電壓不能突變，在并聯(lián)電路中可以起到穩(wěn)定電壓的作用；
如果你的電壓沒有我電容的高，那么我就對你充電，直至和我保持一樣；
如果你的電壓比我高，那你就對我充電，直至我的電壓和你保持一致；
流過電容的電流與電容兩端電壓的變化率成正比，Ic=CdUc/dt。
電壓變化越快，電流越大。
電容濾波電路
圖7 單相橋式整流電容濾波電路及輸出波形，來源網(wǎng)絡(luò)
圖7的電路，我們應(yīng)該很熟悉，因為在前面單獨一文說過整流電路：
交流變直流，二極管整流電路是如何工作的？
這里的變化就是加了一個電容C。
如果不加電容C，輸出uo的波形就是圖7(b)的半波正弦(虛線)。那么現(xiàn)在電容C過來，它必然要發(fā)揮作用。
沒錯，就是保持電壓的作用。
圖8 實際的電壓輸出波形
圖8中紅色曲線為副邊電壓u2的波形，綠色曲線為電路輸出電壓uo波形。
㈠當(dāng)副邊電壓u2處于正弦波形正半周的時候，二極管D1、D3導(dǎo)通，此時對電容C先充電，如圖7(b)中的綠色曲線。（理想情況下，變壓器副邊無損耗，二極管導(dǎo)通電壓為零）
㈡隨之時間的推進(jìn)，當(dāng)副邊電壓u2上升到峰值后開始下降，電容通過負(fù)載電阻RL放電，其電壓uc也開始下降。
㈢繼續(xù)，當(dāng)輸入電壓u2在某一時刻開始小于電容C電壓的時候（圖8中綠色與紅色曲線的交點），此時二極管D1、D3反向截止。電容C繼續(xù)通過RL放電，如圖(b)中的綠色折線。
㈣當(dāng)u2的負(fù)半周幅度值變化到恰好大于uc時，D2、D4因正向電壓變?yōu)閷?dǎo)通狀態(tài)，u2再次對C充電，uc上升到u2的峰值后又開始下降；下降到一定數(shù)值時D2、D4變?yōu)榻刂?，C對RL放電，按指數(shù)規(guī)律下降；放電到一定數(shù)值時，D1、D3變?yōu)閷?dǎo)通，重復(fù)上述過程。
具體的動態(tài)過程可以看圖7(b)。
這個波形看起來，不像單相橋式整流電路那么“震蕩”，交流成分明顯減少。
我們也知道，電容通交流（高頻），阻直流（低頻），所以一旦和負(fù)載RL并聯(lián)，必然交流高頻部分直接被電容過濾掉，所以這個電容也叫作旁路電容，因為它在“旁邊”。
圖9 仿真電路
『主要特點』
㈠減少輸出直流電壓的脈動程度，提高了輸出電壓的平均值。
㈡電容放電時，回路電阻RL，放電時間常數(shù)為RLC，通常遠(yuǎn)大于充電的時間常數(shù)。電容越大，負(fù)載電阻越大，濾波后輸出電壓越平滑，并且其平均值越大。
㈢通過計算（將圖9近似用折線替代），電容濾波電路輸出電壓的平均值可以達(dá)到1.2U2，電容承受的電壓為√2U2，考慮到電網(wǎng)電壓存在10%的波動，因此電容的耐壓值應(yīng)大于1.1√2U2。
圖10 不同RlC的輸出波形比較
㈣在實際的電路中，選擇的濾波電容的容量一般需要滿足RLC=3~5T/2，其中T為電網(wǎng)電壓的周期（如果電網(wǎng)電壓為50Hz，那么周期T為20ms）
㈤輸出電壓隨著負(fù)載電流增大（負(fù)載電阻變?。┒陆?mdash;—帶負(fù)載的能力低。適用于輸出電壓高，負(fù)載小且變化少的場合。
㈥如果負(fù)載電阻無窮大，開路，電容不放電，輸出電壓√2U。
圖11 電容濾波電路中二極管的電流和導(dǎo)通角
我們知道，如果沒有加這個電容，那么橋式整流電路的中的二極管均有半個周期處于導(dǎo)通狀態(tài)，稱其導(dǎo)通角為θ等于π。
但是，一旦加上了濾波電容C，只有在給電容充電的時候，二極管才導(dǎo)通，所以每只二極管的導(dǎo)通角都要小于π了。
RLC如果取值較大，那么電容放電折線越“平緩”，濾波效果越好，電容充電時間也就越短，所以導(dǎo)通角θ越小。
觀察圖11(b)，輸出電流為io，iD電流為整流二極管電流。根據(jù)基爾霍夫定律，我們可以認(rèn)為iD=io+iC。
由于導(dǎo)通時間很短，所以要在短時間內(nèi)產(chǎn)生io，必須電容充電電流iC很大（電容兩端電壓變化率很大），所以機會造成iD短時間內(nèi)很大。
圖12 電容濾波電路的電流值分析
通過圖12，我們可以看出實際的電流波形，比理想的圖11要復(fù)雜的多。二極管的沖擊電流非常大。
電感濾波
在大電流的負(fù)載情況下，由于負(fù)載電阻RL很小，如果使用了電容濾波電路，想要保持“平滑”的電壓輸出效果，必然要提高電容C，因此電容容量需要很大，這個時候電容器和整流管都不太好選擇。
此時可以采用電感濾波電路。
圖13 電感濾波電路
電感的感抗隨著交流頻率的增大而增大，它就阻礙了交流成分的通過。
同時電感線圈上，利用它的感應(yīng)電動勢eL=-Ldi/dt，阻礙電流的變化，減少了對二極管的沖擊作用，頻率越高，感抗越大， 濾波效果就越好。
同時，由于濾波電感電動勢的作用，二極管的電流不可能像圖12那樣尖峰突變，必然要平緩很多。
所以電感濾波的二極管的導(dǎo)通角可以等于π，減少了二極管的沖擊電流，延長使用壽命。
總結(jié)
實際的工作中，通常采用復(fù)式濾波電路，結(jié)合電容和電感的特點進(jìn)行組合，包括LC濾波電路、LCπ型濾波電路，RCπ型濾波電路。
各種濾波電路主要考慮三個參數(shù)，分別為脈動系數(shù)、二極管導(dǎo)通角、帶負(fù)載能力。具體的內(nèi)容不再一一介紹，感興趣的同學(xué)可以自行查閱相關(guān)資料哦。
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